გაიარეთ სიგნალი. ცვენის პროცესების გავლა ხაზოვანი შუბის მეშვეობით რა მუშაობს გამოყოფილ მასალასთან

მოდით შევხედოთ წრფივ ინერციულ სისტემას ცნობილი გადაცემის ფუნქციით ან იმპულსური რეაქციით. მოდით, ასეთი სისტემის შეყვანა იყოს სტაციონარული ეტაპობრივი პროცესი მოცემული მახასიათებლებით: ინტენსივობა, კორელაციის ფუნქცია ან ენერგიის სპექტრი. პროცესის მახასიათებლები სისტემის გამომავალზე მნიშვნელოვანია:

უმარტივესი გზაა სისტემის გამოსავალზე პროცესის ენერგეტიკული სპექტრის გარკვევა. შესაძლებელია, რომ პროცესის განხორციელებისას, შეყვანისას არსებობდეს დეტერმინისტული ფუნქციები და მათ წინ დამონტაჟდეს ფურიეს აპარატი. Წავედით

დაჩქარებულია T-ის ტრივალენტობის განხორციელება შემოდგომის პროცესში შეყვანისას და

ეს არის სპექტრული სისქე. ხაზოვანი სისტემის გამოსავალზე განხორციელების სპექტრული სიგანე უფრო თანამედროვეა

პროცესის ენერგეტიკული სპექტრი გამოსავალზე (1.3) მნიშვნელოვანია

ტობტო. შეესაბამება შეყვანის პროცესის ენერგეტიკულ სპექტრს, გამრავლებული სისტემის ამპლიტუდა-სიხშირის მახასიათებლების კვადრატზე და არ არის დამოკიდებული ფაზა-სიხშირის მახასიათებლებზე.

პროცესის კორელაციური ფუნქცია წრფივი სისტემის გამოსავალზე შეიძლება განისაზღვროს, როგორც ენერგეტიკული სპექტრის ფურიეს ტრანსფორმაცია:

ასევე, როდესაც სტაციონარული ფაზური პროცესი შეჰყავთ ხაზოვან სისტემაში, გამომავალი არის ასევე სტაციონარული ფაზური პროცესი ენერგეტიკული სპექტრით და კორელაციური ფუნქციით, რომლებიც მითითებულია გამონათქვამებით (2.3) და (2.4). სისტემის გამომავალ პროცესზე ზეწოლა უფრო თანამედროვეა

როგორც პირველი ნაბიჯი, მოდით შევხედოთ თეთრი ხმაურის გავლას სპექტრული სიძლიერით იდეალური დაბალი გამტარი ფილტრის მეშვეობით, რისთვისაც

(2.3) შესაბამისად, პროცესის ენერგეტიკული სპექტრი გამოსავალზე უდრის სპექტრულ სიძლიერეს სიხშირეების ნარევში და კორელაციის ფუნქცია მნიშვნელოვანია.

იდეალური დაბალი გამტარი ფილტრის გამოსავალზე ფაზის პროცესის ინტენსივობა ტოლი იქნება

როგორც სხვა მაგალითი, მოდით შევხედოთ თეთრი ხმაურის გავლას იდეალური შავი ფილტრის მეშვეობით, რომლის ამპლიტუდა-სიხშირის მახასიათებელი დადებითი სიხშირეებისთვის (ნახ. 1.6) მითითებულია:

კორელაციის ფუნქცია მნიშვნელოვანია დამატებითი მეოთხე კოსინუსის ტრანსფორმაციის გამოყენებით:

კორელაციის ფუნქციის გრაფიკი ნაჩვენებია ნახ. 1.7

გამოკვლეული აპლიკაციები ამ თვალსაზრისით ადასტურებს, რომ ისინი ადასტურებენ აღმოჩენებს § 3.3 კავშირების დაბალი სიხშირის და მაღალი სიხშირის პროცესების კორელაციური ფუნქციების ენერგეტიკული სპექტრის იმავე ფორმასთან. პროცესის წნევა იდეალური შებოლილი ფილტრის გამოსავალზე იქნება ტოლი

წრფივი ინერციული სისტემის გამოსავალზე დაცემის პროცესის სიჩქარის გაყოფის კანონი იყოფა შესასვლელში გაყოფის კანონად და ენიჭება რთულ ამოცანებსაც კი, ორი მიმდებარე წვეთი დამნაშავეს უკან, რაც მე ვარ აქ ჩარჩენილი.

ვინაიდან ეპიზოდური პროცესი მიედინება კოსმიურ ხაზოვან სისტემაში, გადაცემის რაოდენობა, რომელიც მნიშვნელოვნად ნაკლებია სპექტრის სიგანეზე, მაშინ სისტემის გამომავალზე არის ფენომენი. ნორმალიზაციაკანონის კანონს. ეს იმაში მდგომარეობს იმაში, რომ ნორმალური პროცესის კუნთოვანი სისტემის გამოსავალზე გაყოფის კანონი დამოუკიდებელია შეყვანის ფართოკანიანი ეპიზოდური პროცესის განაწილებისგან. ფიზიკურად ეს შეიძლება აიხსნას ამ გზით.

პროცესი ინერციული სისტემის გამოსავალზე საათის ნებისმიერ მოცემულ მომენტში არის სისტემის მიმდებარე გამოსავლების სუპერპოზიცია შეყვანის პროცესის ქაოტურ ნაკადზე საათის სხვადასხვა დროს. რაც უფრო დიდია სისტემის გამტარუნარიანობა და რაც უფრო ფართოა შეყვანის პროცესის სპექტრი, მით მეტია ელემენტარული გამოსავლების რაოდენობა გამომავალი პროცესი. კანონი შეესაბამება სიზუსტეების თეორიის ცენტრალურ საზღვრულ თეორემას პროცესის ქვედანაყოფის მიმართ, რომელიც ხდება ელემენტარული ეფექტების დიდი რაოდენობის ჯამი, გადახრა ნორმალურიდან.

მსოფლიოს ხელმძღვანელობით მოდის კიდევ ერთი სერიოზული, მაგრამ კიდევ უფრო მნიშვნელოვანი, აფეთქება. თუ წრფივი სისტემის შემავალ პროცესს აქვს ნორმალური (გაუსური) განაწილება, მაშინ ის არ არის ნორმალური სისტემის გამოსავალზე. ამ შემთხვევაში იცვლება როგორც კორელაციური ფუნქცია, ასევე პროცესის ენერგეტიკული სპექტრი.

დასაშვებია ვიბრაციის არსებობა ხაზოვანი სტაციონარული სისტემის შესასვლელში, რაც წარმოადგენს ვარდნის პროცესის განხორციელებას. ვინაიდან ეს განხორციელება წინასწარ არის დანიშნული, მაშინ ყოველი ახალი დავალება არ წარმოიქმნება - სიგნალს უნდა მიჰყვეს როგორც ადრე განმსაზღვრელი ფუნქცია. იცოდეთ სისტემის მათემატიკური მოდელი, მაგალითად, სიხშირის გადაცემის კოეფიციენტი, შეგიძლიათ იპოვოთ გამომავალი რეაქცია.

თუმცა, სპეციფიკა მდგომარეობს იმაში, რომ დამატებითი ინფორმაცია შეყვანის სიგნალის შესახებ არ არის ხელმისაწვდომი - ჩვენ შეგვიძლია მივიღოთ მხოლოდ ინფორმაცია ვარდნის პროცესის საშუალო და უნივერსალური მახასიათებლების შესახებ.

მეტა - შეისწავლის კავშირებს პროცესების სტატისტიკურ მახასიათებლებს შორის, რომლებიც შეიძლება მოიძებნოს სისტემის მათემატიკური მოდელის საფუძველზე.

მოდით წარმოგიდგინოთ გაცვლა - ჩვენ შეგვიძლია მხოლოდ სტაციონარული შეყვანის და დაცემის პროცესების ნახვა. უფრო მათემატიკურია საათის განხორციელების მნიშვნელობების შეფასება (), ისე, რომ კორელაციის ფუნქცია მდებარეობდეს საათის ღერძის წერტილებს შორის აბსოლუტური მნიშვნელობის მნიშვნელობის ქვემოთ.

მოდით შევხედოთ შეყვანის სიგნალის განხორციელებას და წარმოვიდგინოთ ის ფურიის ინტეგრალის მიხედვით

დე – სპექტრული სისქე.

სისტემის გამომავალი სიგნალი მოიძებნება მისი სიხშირის გადაცემის თანაფარდობის მიხედვით

(1)

პროცესის სტაციონარობის დაშვება აწესებს დასკვნას: სპექტრული სიმძლავრის საშუალო მნიშვნელობა.

Vikonuyuchi სტატისტიკურად საშუალოდ ორივე ნაწილში virazu (1), მაისი

(2)

კორელაციის ფუნქციის გამოსათვლელად საჭიროა იცოდეთ გამომავალი სიგნალის მნიშვნელობა იმ დროს.

(3)

იმიტომ რომ მეტყველების ფუნქცია, ამიტომ ფორმულა (3) არ შეიცვლება, თუ მის მარჯვენა მხარეს გადავალთ კომპლექსური წარმოშობის სიდიდეებზე

(4)

დე; - დაძაბულობის სპექტრი სტაციონარულ და კრუნჩხვის პროცესში. (განხილულია დელტა ფუნქციის ფილტრაციის ძალა).

(6)

კავშირების გამომავალი სიგნალის ინტენსივობის სპექტრი კავშირების შეყვანის სიგნალის მსგავსი სპექტრით

გამოყენებითი პრობლემების დროს ხშირად საჭიროა ცალმხრივი სპექტრების i გამოყენება, რომლებიც უფრო მეტად ფასდება ვიდრე დადებითი სიხშირეები.

აქედან გამომდინარე, გამომავალი სიგნალის დისპერსია

(9)

ხშირად შესაძლებელია დაკვირვება შემოდინების ხაზოვან სიხშირეზე შერჩევით ლანცეტებზე ადიდებული ფართოზოლოვანი სიგნალების შექმნაზე, მაგალითად, მოკლე იმპულსების ქაოტური თანმიმდევრობით. და აქ, ვინაიდან შეყვანის და ამოვარდნის პროცესის სპექტრის ეფექტური სიგანე მნიშვნელოვნად აჭარბებს სისტემის სიგნალის გადაცემის სიგანეს, რეალური ვარდნის პროცესი შეიძლება შეიცვალოს ექვივალენტური თეთრი ხმაურით, ცალმხრივი შებოჭილობის სპექტრით, წერტილი ლანცუგის პასიურობას შორის.

ტოდის ფორმულა (9) დაემშვიდობე

საინჟინრო პროგრამებში, ხაზოვანი სიხშირის შერჩევითი შუბი, რომელიც ფართო ბნელი სიგნალის შემოდინებით, ადვილად შეიძლება ხასიათდებოდეს ხმაურის გადაცემით. Vaughn გამოითვლება, როგორც იდეალური შავი ფილტრის გადაცემის კოეფიციენტი მეტყველების გადაცემის კოეფიციენტით, რომელიც უდრის რეალური ლანცეტის გადაცემის კოეფიციენტის მაქსიმალურ მოდულს. როდესაც იდეალური და რეალური სისტემები იღვიძებს თეთრი ხმაურით და ინტენსივობის სპექტრით, ხმაურის სიგნალების გაფანტვა ორივე ლანცუგის გამოსავალზე აუცილებლად იქნება აცილებული.

(11)

სხვა

(12)

მაგალითად, ინტეგრირებული RC-lanc-ისთვის

;

სხვა

რა ღირს.

ვინაიდან შეყვანის ეტაპობრივი პროცესი ნორმალურია (გაყოფის კანონების გაუსის ბუნება), მაშინ ეტაპობრივი პროცესი გამოსავალზე იძლევა ძალას ხაზოვანი სისტემის დინამიური სიმძლავრეებისგან დამოუკიდებლად.

დუჰამელ-მიტევეს ფორმულის საფუძველზე, ვიდგუკუს მნიშვნელობა

არის შეყვანის სიგნალის წინა მნიშვნელობების შეჯამების შედეგი, გამრავლებული Lancsug-ის დამახასიათებელ დაზიანებულ იმპულსზე.

მეტა რობოტები: ტალღოვანი სიგნალების გამოკვლეული სტატისტიკური მახასიათებლების პირველადი ცოდნის მიღება ტალღური სიგნალების განაწილების კანონების ექსპერიმენტულად განსაზღვრა წრფივი და არაწრფივი რადიოტექნიკური მოწყობილობების გამოსავალზე.

მოკლე თეორიული შეხედულებები

1. რადიოტექნიკური ლანცუგების კლასიფიკაცია

რადიოტექნიკური ლანცეტები, რომლებიც გამოიყენება სიგნალების ხელახალი კონვერტაციისთვის, ძალიან განსხვავდება მათი შემადგენლობით, სტრუქტურით და მახასიათებლებით. შემუშავებისა და ანალიტიკური კვლევის პროცესში გამოიყენება სხვადასხვა მათემატიკური მოდელები, რომლებიც აკმაყოფილებს მათ ადეკვატურობას და სიმარტივეს. ამ შემთხვევაში, ნებისმიერი სახის რადიოინჟინერიის ლანცეტი შეიძლება აღიწეროს ფორმალიზებული ურთიერთობებით, რაც გულისხმობს შეყვანის სიგნალის x(t) ტრანსფორმაციას გამომავალში y(t), რომელიც სიმბოლურად შეიძლება გამოყენებულ იქნას ხედზე.

y(t) = T,

De T არის ოპერატორი, რომელიც განსაზღვრავს წესს, რომელიც გარდაქმნის შეყვანის სიგნალს.

როგორც რადიოტექნიკური ლანცეტის მათემატიკური მოდელი, T ოპერატორის და ორი ფაქტორის X=(xi(t)) და Y=(yi(t)) სიგნალების კომბინაცია ლანცეტის შემავალ და გამომავალში შეიძლება იყოს ასეთი, ასე რომ

(yმე(t)) = T(xმე(ტ)).

გამომავალზე შემავალი სიგნალების ტრანსფორმაციის ტიპის მიხედვით, როგორც ჩანს ოპერატორი T, ტარდება რადიოტექნიკური მოწყობილობების კლასიფიკაცია.

რადიოტექნიკური ლანცეტი წრფივია, რადგან ოპერატორი T ისეთია, რომ ლანცეტი აკმაყოფილებს გონების დანამატს და ერთგვაროვნებას, ამიტომ სამართლიანობა სამართლიანია.

T = T: T = c T

მე მე

Des არის მუდმივი.

ეს გონება გამოხატავს სუპერპოზიციის პრინციპის არსს, რომელსაც აქვს ძალაუფლება ხაზოვან ლანცუგებზე.

ხაზოვანი ლანცეტების ფუნქციონირება აღწერილია წრფივი დიფერენციალური განტოლებებით მუდმივი კოეფიციენტებით. დამახასიათებელია, რომ ნებისმიერი ფორმის სიგნალის წრფივ ტრანსფორმაციას არ ახლავს გამომავალი სიგნალის სპექტრში ახალი სიხშირის მქონე ჰარმონიული საწყობების გამოჩენა, რათა არ გამდიდრდეს სიგნალის სპექტრი.

რადიოტექნიკური ლანცეტი არაწრფივი, ვინაიდან ოპერატორი T არ უზრუნველყოფს გონების ადიტიურობისა და ჰომოგენურობის მიღწევას. ასეთი უჯრედების ფუნქციონირება აღწერილია არაწრფივი დიფერენციალური განტოლებებით.

სტრუქტურულად, ხაზოვანი შუბები არ იტევს ხაზოვან მოწყობილობებს (წინასწარი დაჭიმვები, ფილტრები, გრძელი ხაზები და ა.შ.). არაწრფივი ლანცეტები იტევს ერთ ან მეტ არაწრფივ მოწყობილობას (გენერატორები, დეტექტორები, მულტიპლიკატორები, შუამავლები და ა.შ.)

გამომავალი სიგნალის დროის ხანგრძლივობის ბუნებიდან გამომდინარე, შეყვანის სიგნალი იყოფა ინერციულ და არაინერციულ რადიოტექნიკურ შუბებად.

რადიოინჟინერიის lantzug, გამომავალი სიგნალის მნიშვნელობა y(t) t=t0 მომენტში ემთხვევა არა მხოლოდ შემავალი სიგნალის x(t) მნიშვნელობას ამ მომენტში, და მნიშვნელობა x(t) t0 მომენტში არის დაურეკა ინერციულილანცუგი. ვინაიდან გამომავალი სიგნალის მნიშვნელობა y(t) t=t0 მომენტში პირდაპირ ენიჭება x(t) მნიშვნელობებს იმავე t0 მომენტში, მაშინ ასეთი ციკლი ე.წ. ინერციის გარეშე.

2. ეპიზოდური პროცესების შებრუნება ხაზოვან შანტებში

მიმდინარე ვითარებაში ჩანს ხაზოვანი რადიოტექნიკური ლანცერებში ფენომენალური პროცესების მიმდინარე ტრანსფორმაცია. K(jw) სიხშირის მახასიათებლის მქონე ხაზოვანი შუბის შეყვანისას ვიპოვოთ ეტაპობრივი პროცესი x(t) მოცემული სტატისტიკური ძალებიდან. ლანცეტის გამომავალზე აუცილებელია დაცემის პროცესის y(t) სტატისტიკური მახასიათებლების გამოთვლა. მნიშვნელოვანია ფაზური პროცესების x(t) და y(t) მახასიათებლების ანალიზი, რათა განიხილოს საწყისი ბრძანების ორი ვარიანტი:

1. ენერგეტიკული სპექტრის მნიშვნელობა და ვარდნის პროცესის კორელაციური ფუნქცია წრფივი ლანცეტის გამოსავალზე.

2. წრფივი ფსონის გამოსავალზე დაცემის პროცესის დინამიკის გაყოფის კანონების მნიშვნელობა.

ყველაზე მარტივი პირველი ამოცანაა. სიხშირის დომენის ამონახსნები ეფუძნება იმ ფაქტს, რომ შეყვანის პროცესის ენერგეტიკული სპექტრი ხაზოვანი შუბის Wy(w) გამოსავალზე სტაციონარულ რეჟიმში მსგავსია Wx(w) შეყვანის პროცესის ენერგიის სპექტრის, გამრავლებული ლანსის სიხშირეზე რეაგირების მოდულის კვადრატი სამხრეთით, ტობტო

ვაი(ვ)= Wx(ვ) ∙│ კ(ჯვ)│ ა (1)

ნათელია, რომ დაცემის პროცესის ენერგეტიკული სპექტრი Wx(w) x(t) მათემატიკური გამოთვლებით mx=0 დაკავშირებულია მის კვარცაციის ფუნქციასთან Bx(t) Four'e გარდაქმნებით, ასე რომ.

Wx(ვ)= INX(თ) ე— ჯვთდთ

INX(თ)= Wx(ვ) Მასვთდვ.

ამრიგად, წრფივი ლანცეტის გამოსავალზე დაცემის პროცესის Вy(t) ფუნქცია შეიძლება გამოითვალოს შემდეგნაირად:

INი(თ)= ვაი(ვ) Მასვთდვ= Wx(ვ))│ კ(ჯვ)│ ა Მასვთდვ

რაი(თ)=ბი(თ)+ Ჩემი.

ამ შემთხვევაში, დისპერსიული Dy და ჩემი გამომავალი და დაცემის პროცესის მათემატიკური გამოთვლა უფრო დაწინაურდება.

Dy = Ry (0) = Wx (w)) │ K (jw) │ adw

Ჩემი= Mx∙ კ(0) .

De mx - შეყვანის პროცესის მათემატიკური გაანგარიშება:

K(0) - ხაზოვანი შუბის გადაცემის კოეფიციენტი სტაციონარული ნაკადის გასწვრივ, შემდეგ

კ(0)= კ(ჯვ)/ ვ=0

ფორმულები (1,2,3,4) ფაქტობრივად, ამოცანების ამოხსნის მიღმაა სიხშირის დომენში.

მეთოდი ეფუძნება სხვა ამოცანას, რომელიც საშუალებას იძლევა პირდაპირ განისაზღვროს y(t) პროცესის ინტენსივობა წრფივი ინერციული შუბის გამოსავალზე პროცესის მოცემული ინტენსივობისთვის x(t) შესასვლელში, აალებადი I-ზე. ეტყობა ვერ იძინებს. ეს ეხება მხოლოდ გარკვეულ ეტაპობრივ ფაზებს და ფაზურ პროცესებს გაუსიანი (ნორმალური) დაყოფის კანონით, ისევე როგორც მარკოვის ეტაპობრივი პროცესებისთვის.

ნორმალური კანონის პროცესში გადაწყდა ამ ჩარჩოს დამშვიდობება, რომ როცა ასეთი პროცესი წრფივად მიმდინარეობს, გაყოფის კანონი არ შეიცვალოს. ვინაიდან ნორმალური პროცესი მთლიანად განისაზღვრება მათემატიკური გამოთვლებით და კორელაციის ფუნქციით, მაშინ პროცესის სიძლიერის საპოვნელად საკმარისია გამოთვალოთ მათემატიკური გამოთვლები და კორელაციის ფუნქცია Yu.

ხაზოვანი უინერციო ლანცეტის გამომავალზე სიგნალის სიძლიერეების განაწილების კანონი შეინიშნება შემავალი სიგნალის განაწილების კანონის მიხედვით ფუნქციური გაგებით. თქვენ შეგიძლიათ შეცვალოთ თქვენი ნებისმიერი პარამეტრი. ამრიგად, ვინაიდან წრფივი ინერციული შუბი ახორციელებს y(t) = a x(t) + b ფორმის ფუნქციურ ტრანსფორმაციას, სადაც a და b სტაციონარული კოეფიციენტებია, მაშინ კონდენსატის პროცესის p(y) რეაქტიულობის ინტენსივობა არის გამოსავალი და ლანცეტი იდენტიფიცირებულია ეპიზოდური პროცესების ფუნქციური ტრანსფორმაციის ნაცნობი ფორმულის მიხედვით

პ(ი)= =

De p(x) არის ნალექების პროცესის სიმკვრივე x(t) ლანცეტის შესასვლელთან.

გარკვეულ სიტუაციებში, ამოფრქვევის პროცესის ყველაზე მნიშვნელოვანი მახასიათებლების იდენტიფიცირების ამოცანა ინერციული ლანცეტების გამოსავალზე იძლევა ინერციული სისტემების მიერ ვარდნის პროცესის ნორმალიზაციის ვიკარულ ეფექტს. თუ არაგაუზის პროცესი x(t1) კორელაციური ინტერვალით tk მიედინება ინერციულ წრფივ ლანცეტში სტაციონარულ საათში t»tk (რომელშიც ვარდნის პროცესის ენერგეტიკული სპექტრის სიგანე x(t) გადაცემაზე მეტია. ლანცეტის), შემდეგ დამუშავება y(t) ასეთი გამოსავალზე. ლანცუგი უახლოვდება გაუსის სამყაროს, სამყაროს აქვს გაზრდილი მაჩვენებელი t/tk. ამ შედეგს ეწოდება რეციდივის პროცესის ნორმალიზაციის ეფექტი. ნორმალიზაციის ეფექტი ვლინდება ყველაზე ძლიერად, მიუხედავად იმისა, რომ ლანცეტის გადაცემა უფრო დაბალია.

3. ეპიზოდური პროცესების უკუქცევა არაწრფივ შანტებში

არაწრფივი ინერციული გარდაქმნები ჩანს არაწრფივი შუბების ანალიზის დროს, რომელთა ინერცია არ შეიძლება გამოტოვოთ მოცემული შემოდინებისთვის. ასეთი ლანცუგების ქცევა აღწერილია არაწრფივი დიფერენციალური ურთიერთობებით და არ არსებობს მათი გადაჭრის საიდუმლო მეთოდები. მაშასადამე, პრობლემა, რომელიც დაკავშირებულია ეპიზოდური პროცესების არაწრფივი ინერციული ტრანსფორმაციების გამოკვლევასთან, შესაძლოა მალე აღმოჩნდეს დაახლოებით, დამახინჯებული სხვადასხვა ცალმხრივი ტექნიკით.

ერთ-ერთი ასეთი ტექნიკა ეფუძნება წრფივი ინერციული და არაწრფივი ინერციული შუბის კომბინაციას არაწრფივი ინერციული შუბის გამოყენებისას. წრფივი ლანცეტზე დაცემის პროცესების შემოდინების ფონური გამოკვლევა უფრო ნათლად იყო დანახული. ნაჩვენებია, რომ ამ შემთხვევაში შესაძლებელია გამომავალი სიგნალის სპექტრული სიმკვრივის (ან კორელაციური ფუნქციის) უბრალოდ გაანგარიშება, ან უბრალოდ გაყოფის კანონი. არაწრფივი ინერციულ შუბებში, ძირითადი დასაკეცი მდგომარეობს კარგად ცნობილ კორელაციის ფუნქციაში. არ არსებობს ჩვეულებრივი მეთოდები არაწრფივი ლანცეტებზე მწველი სიგნალების შემოდინების გასაანალიზებლად. გაცვალეთ ყველაზე მნიშვნელოვანი პირადი ამოცანები პრაქტიკული ინტერესის შესაქმნელად.

3.1. ვარდნის პროცესის სტატისტიკური მახასიათებლები არაწრფივი ლანცუგების გამოსავალზე

მოდით შევხედოთ დაცემის პროცესის ტრანსფორმაციას არაწრფივი ინერციისგან თავისუფალი შუბის ერთგანზომილებიანი სიძლიერით და სიძლიერით მახასიათებლით

ი= f(x).

ცხადია, თუ შემოდგომის პროცესის x(t) რომელიმე განხორციელება გარდაიქმნება ახალი შემოდგომის პროცესის y(t) ახალ განხორციელებად, მაშინ

y(t)=ფ[ X(თ)] .

ა ეტაპობრივი პროცესის ქვედანაყოფის კანონის მიხედვით y(t)

ცნობილი იყოს p(x)-ის ჰომოვირუსულობის სისქე x(t)-ის დაცემის პროცესში. აუცილებელია გამოვთვალოთ დაცემის პროცესის y(t) ჰომოვირუსულობის p(y) სიმკვრივე. მოდით შევხედოთ სამ დამახასიათებელ ეპიზოდს.

1. არაწრფივი შუბის y= f(x) ფუნქცია ნიშნავს x(t) და y(t) ცალსახა ურთიერთობას. მნიშვნელოვანია, რომ დაბრუნების ფუნქცია x = j(y), რაც ასევე ნიშნავს უნიკალურ ურთიერთობას y(t) და x(t) შორის. რა შემთხვევაში დაცემის პროცესის განხორციელების პოვნის ალბათობა x(t) ინტერვალში (x0, x0+dx) იგივეა რაც დაცემის პროცესის განხორციელების y(t)=f ინტერვალში პოვნის ალბათობა. (y 0, y0+dу) y0= f(x0) y0+dy= f(x0+dx), შემდეგ

პ(X) Dx= პ(ი) Dy

ოტიე,

პ(ი)= .

მსგავსება აღებულია აბსოლუტური მნიშვნელობით, ვინაიდან ჰომოვირუსულობის სიძლიერე p(y) > 0, ამიტომ მსგავსება შეიძლება იყოს უარყოფითი.

2. დაბრუნების ფუნქცია x = j(y) ორაზროვანია, ამიტომ ერთი მნიშვნელობა დასტურდება x-ის მნიშვნელობით. მაგალითად, მნიშვნელობები y1 = y0 მიუთითებს მნიშვნელობებზე x = x1, x2,…, xn.

იქიდან, რომ y0≤ y(t)≤ y0+dy, ჩნდება ერთ-ერთი n ორმხრივი არაგონივრული შესაძლებლობა

X1 ≤ X(თ)≤ X1 + Dx, ან X2 ≤ X(თ)≤ X2 + Dx, ან... Xn≤ X(თ)≤ Xn+ Dx.

სუროგაციის დამატების სტაგნაციის წესი გაუქმებულია

პ(ი)= + +…+ .

/ X= X1 / X= X2 / X= Xn

3, არაწრფივი ელემენტის მახასიათებელი = f(x) არის ერთი ან მეტი ჰორიზონტალური მონაკვეთი (სექციები, სადაც y = კონსტ.). თოდი ვირაზი

პ(ი)=

უნდა დაემატოს, რომ შესაძლებელია y(t)-ის გადატვირთვა ინტერვალში, სადაც y = const.

ამის დასათვალიერებლად ყველაზე მარტივი გზა კონდახით არის.

ფუნქცია y = f(x) გამოსახული იყოს ნახაზ 1-ში ფორმულით

ბრინჯი. 1 დაცემის ინექცია ორმხრივი საზღვრის პროცესში.

x(t)-ზე<а выходной сигнал y(t)=0, Это значит, что вероятность принятия случайным процессом y(t) нулевого значения равна

P1 = P = P = P (x) dx,

და ვირუსულობის სიძლიერე

P1 (y) = P1∙δ (y).

ყუთის ზომის მსგავსი x(t)> b, შეიძლება წაიშალოს

Pa = P = P = P (x) dx,

პა(ი) = პა∙ δ (ი— C).

/ ი= C

a≤x≤b განტოლებისთვის მოქმედებს შემდეგი ფორმულა:

პა(ი) =

/0≤ ი≤ C

გამომავალი პროცესის ინტენსივობა განისაზღვრება გამოხატულებით

პ(ი)= პ1 ∙ δ (ი)+ პა∙ δ (ი— C)+ .

გთხოვთ გაითვალისწინოთ, რომ ნარჩენი სიბლანტის მოსაშორებლად საჭიროა გამოიყენოთ ფუნქციები p(x) და dy/dx და x-ის ფუნქციების შეცვლა y-ის ფუნქციებით, საპირისპირო x = j(y) ფუნქციის გამოყენებით. ამრიგად, დაცემის პროცესის ქვედანაყოფისთვის მინიჭებული სისქე არაწრფივი ინერციული ლანცეტის გამოსავალზე განისაზღვრება ანალიტიკურად მარტივი მახასიათებლებისთვის y = f(x).

B. ენერგეტიკული სპექტრის მნიშვნელობა და დაცემის პროცესის კორელაციური ფუნქცია y(t)

შეუძლებელია ვარდნის პროცესის ენერგეტიკული სპექტრის პირდაპირ განსაზღვრა არაწრფივი ლანცეტის გამომავალზე. ძირითადი მეთოდი არის კორელაციური ფუნქციის მინიჭება სიგნალისთვის ლანცუგის გამოსავალზე სპექტრის მნიშვნელობის პირდაპირი ფურიეს ტრანსფორმაციის შემდგომი სტაგნაციით.

თუ არაწრფივი ინერციისგან თავისუფალი ლანცეტის შეყვანა არის სტაციონარული დაცემის პროცესი x(t), დაცემის პროცესის y(t) კორელაციური ფუნქცია გამოსავალზე შეიძლება წარმოდგენილი იყოს ფორმით.

რაი(თ)= მიერ(თ)- Ჩემი2 ,

De By(t) - ხელმისაწვდომი ფუნქცია;

my - დაცემის პროცესის მათემატიკური გამოთვლა y(t). დაცემის პროცესის კოვარიანტული ფუნქცია არის დაცემის პროცესის სტატისტიკურად საშუალოდ დამატებითი მნიშვნელობა y(t) დროს t და t+t, შემდეგ

მიერ(თ)= მ[ ი(თ)∙ ი(თ+ თ)].

დაცემის პროცესის განსახორციელებლად y(t) მყარი y(t)∙y(t+t) არის რიცხვი. პროცესისთვის, როგორც მთლიანობაში, მისი განხორციელებისთვის, ეს მყარი ქმნის ჩაშვებულ მნიშვნელობას, რომლის გაყოფა ხასიათდება ორგანზომილებიანი ინტენსივობით p2 (y1, y2, t), სადაც y1 = y (t), ya = y (t + t). მნიშვნელოვანია აღინიშნოს, რომ დანარჩენ ფორმულაში t ცვლადი არ ჩანს, რადგან სტაციონარული პროცესი არის შედეგი, რომლის შედეგიც t შეიძლება იყოს.

ფუნქციის p2 (y1, y2, t) მითითებისას, ნამრავლზე საშუალოდ გაანგარიშების ოპერაცია მიჰყვება ფორმულას.

მიერ(თ)=У1∙у2∙р2 (у1, у2,თ) Dy1 Dy2 = ფ(X1 )∙ ფ(X2 )∙ პ(X1 , X2 , თ) Dx1 Dx2 .

ჩემი მათემატიკური გამოთვლა მითითებულია შემდეგი გამოსახულებით:

Ჩემი= ი∙ პ(ი) Dy.

სინამდვილეში, p(y)dy = p(x)dx შეიძლება ამოღებულ იქნეს

Ჩემი= ფ(X)∙ პ(X) Dx.

გამომავალი სიგნალის ენერგეტიკული სპექტრი შეესაბამება ვინერ-ჰინჩინის თეორემას და აღმოჩნდა, რომ ეს არის ფურიეს კოვარიანტული ფუნქციის პირდაპირი ტრანსფორმაცია.

ვაი(ვ)= მიერ(თ) ე— ჯვთდთ

პრაქტიკაში, ამ მეთოდის განხორციელება რთულია, რადგან By(t)-ის ქვეინტეგრალი შეიძლება კვლავ განმეორდეს. საქმეების გასამარტივებლად საჭიროა სხვადასხვა მეთოდების გამოყენება, რაც დამოკიდებულია ამოცანის სპეციფიკაზე.

3.2. კოსმოსური ხმაურის ინექცია ამპლიტუდის დეტექტორში

სტატისტიკური რადიოინჟინერია იყოფა ფართო სპექტრის და უნივერსიტეტის სპეციფიკურ პროცესებად.

Nehai ∆ fе – დაცემის პროცესის ენერგეტიკული სპექტრის სიგანე, გამოითვლება ფორმულით (ნახ. 2)

ბრინჯი. 2. დაცემის პროცესის ენერგეტიკული სპექტრის სიგანე

ვუზკოსმუგოვიმიადიდებული პროცესი არის პროცესი, რომელშიც ∆fe «f0 de f0 არის სიხშირე, რომელიც შეესაბამება ენერგიის სპექტრის მაქსიმუმს. ავარიული პროცესი, ენერგეტიკული სპექტრის სიგანე არ აკმაყოფილებს გონებას, ის ფართოდ გავრცელებული.

მაღალი სიხშირის ვიბრაციის პროცესი, როგორც წესი, წარმოდგენილია მაღალი სიხშირის ვიბრაციებით, სრულიად უწყვეტი (ექვივალენტური ვიბრაციების სიხშირეზე f0) ამპლიტუდით და ფაზათი.

X(t)= A(t)∙cos,

De A(t) = √x2(t) + z2(t) ,

J(t) = არქტანი,

z(t) არის ფუნქცია, რომელიც დაკავშირებულია ჰილბერტთან გამომავალი ფუნქციით x(t), შემდეგ

z(t)= -დთ

ამ ვიბრაციის ყველა პარამეტრს (ამპლიტუდა, სიხშირე და ფაზა) აქვს ცვლადი ფუნქციები.

ამპლიტუდის დეტექტორი, რომელიც წარმოადგენს პირველადი ტრაქტის შესანახ ნაწილს, დაკავშირებულია არაწრფივი ინერციისგან თავისუფალ ელემენტთან (მაგალითად, დიოდთან) და ინერციულ ხაზოვან ლანგასთან (დაბალგამტარი ფილტრი). დეტექტორის გამომავალზე ძაბვა ქმნის იმ ამპლიტუდას, რომელიც აუქმებს მაღალი სიხშირის ვიბრაციას შესასვლელში.

არ დაუშვათ მაღალი სიხშირის ტალღის ფორმის სიგნალი ამპლიტუდის დეტექტორის შესასვლელში (მაგალითად, გამაძლიერებლის გამოსავალზე, რომელიც ატარებს მაღალი სიხშირის სიგნალს სიგნალის გადაცემის შუალედურ სიხშირეზე), რომელიც ექვემდებარება წლიური ტალღოვანი პროცესის სიმძლავრე ნორმალური განაწილების კანონით. ცხადია, დეტექტორის გამოსავალზე სიგნალი იქნება შეყვანის სიგნალის გამომავალი სიგნალი, რომელიც ასევე საათის ფუნქციაა. დადასტურებულია, რომ ეს იგივეა, რაც მაღალი კოსმოსურ-გლუვი ფაზური პროცესი, რომელიც ხასიათდება მისი ინტენსივობის ინტენსივობით, რომელსაც რეილის ქვედანაყოფი ეწოდება და აქვს გარეგნობა:

De A - ორიგინალის მნიშვნელობა;

Sx2 - ვარდნის სიგნალის დისპერსია დეტექტორის შესასვლელში.

რეილის ქვედანაყოფის გრაფიკი წარმოდგენილია ნახ.3-ში.

ნახ.3. რეილის კანონის გრაფიკი

ფუნქციას p(A) აქვს მაქსიმალური მნიშვნელობა, რომელიც აღემატება

როდესაც A = sx. ეს ნიშნავს, რომ A = sx მნიშვნელობები და სხვების ყველაზე მნიშვნელოვანი მნიშვნელობებია.

ეპიზოდური პროცესის მათემატიკური ახსნა

მ.ა.= = =

ამგვარად, ჭრელი პროცესის აღწერა გაყოფის ნორმალური კანონით, საათის გაყოფის ფუნქცია, გაყოფის სიძლიერე აღწერილია რეილის კანონით.

3.3. ჯამის გაყოფის კანონი, რომელიც იწვის, ჰარმონიული სიგნალი და მაღალი ხარისხის ხმაური

ჰარმონიული სიგნალის კონვერტის ჯამის კანონის განაწილება და მაღალი კოსმეტიკური ფაზის ხმაური წარმოიქმნება რადარში და საკომუნიკაციო სისტემებში ხაზოვანი გამოვლენის პროცესის გაანალიზებისას, რომლებიც მოქმედებენ გონებაში, როგორც ატმოსფეროში, ასევე გარე სამყაროში. ხმაურის გათანაბრება შესაძლებელია წითელი სიგნალით.

ნუ მისცემთ მიმღებს უფლებას შეიყვანოს ჰარმონიული სიგნალის რაოდენობა a(t)=E∙cos(wt) და მაღალი ხარისხის ხმაური x(t)=A(t)∙cos განაწილების ნორმალური კანონით. Sumarne Kolivannya შეიძლება ჩაიწეროს ნებისმიერ დროს

ნ(თ) = ს(თ)+ X(თ)= E∙sს(ვტ)+ ა(თ)∙ კოზ[ ვტ+ ჯ(თ)]=

=[E+ა(თ)∙ კოზ(ჯ(თ))]∙ ზіს(ვტ)- ა(თ)∙ ცოდვა(ჯ(თ))∙ ცოდვა(ვტ)= უ(თ)∙ კოზ[ ვტ+ ჯ(თ)],

სადაც U(t) და j(t) არის მთლიანი სიგნალის საწყისი ფაზა, რომელიც მითითებულია

უ(თ)= ;

ჯ(თ)= Arctg

როდესაც მთლიანი ვიბრაცია u(t) შეჰყავთ ამპლიტუდის დეტექტორში, დარჩენილი დეტექტორის გამომავალი ისევ იქმნება. სიმტკიცე p(U) გამოითვლება ფორმულის მიხედვით

პ(უ)= (5)

De sxa – ხმაურის დისპერსია x(t);

ნულოვანი რიგის I0-ბესელის ფუნქცია (შეცვლილია).

ინტენსივობის სიძლიერეს, როგორც ეს ფორმულა მიუთითებს, ეწოდება რეილის ფორმალური კანონი ან რაისის კანონი. p(U) ფუნქციის გრაფიკები სიგნალ-ხმაურის თანაფარდობის E/sx რამდენიმე მნიშვნელობისთვის ნაჩვენებია ნახ. 4-ში.

კორტიკალური სიგნალის არარსებობის გამო, E/sx=0-ზე ჩნდება გამოხატულება (5).

პ(უ)=

ასე რომ, შედეგად მიღებული სიგნალის წყარო იყოფა რეილის კანონის შესაბამისად.

ნახ.4. როსპოდილ რეილის მიერ დადგენილი კანონის გრაფიკები

ვინაიდან ძირითადი სიგნალის ამპლიტუდა აჭარბებს საშუალო კვადრატული ხმაურის დონეს, მაშინ E/sx»1, მაშინ U≃E-ზე შესაძლებელია ბესელის ფუნქციის ასიმპტომური გამოყენების დაჩქარება დიდი არგუმენტით, მაშინ

≃≃.

ამ გამოთქმის ჩანაცვლებით (5), ჩვენ შეგვიძლია

პ(უ)= ,

ამრიგად, მიღებული სიგნალის მნიშვნელობა აღწერილია განაწილების ნორმალური კანონით დისპერსიით sx2 და მათემატიკური გამოთვლებით E. მნიშვნელოვანია აღინიშნოს, რომ E/sx=3-ზეც კი მიღებული სიგნალის მნიშვნელობა ნორმალიზებულია.

4. ეპიზოდური პროცესების დაყოფის კანონების ექსპერიმენტული განსაზღვრა

x(t) ფაზის პროცესის გაყოფის ფუნქციის ექსპერიმენტულად განსაზღვრის ერთ-ერთი მეთოდი არის მეთოდი, რომელიც დაფუძნებულია დამატებითი ფაზის ფუნქციის ვიკორისტიკაზე z(t) სახით.

სადაც x არის x(t) ფუნქციის მნიშვნელობა, რომელიც დაფარულია z(t-ით).

როგორც z(t) ჩანაცვლების ფუნქციიდან გამომდინარეობს, მისი სტატისტიკური პარამეტრები განისაზღვრება x(t) ფაზის პროცესის პარამეტრებით, ამიტომ z(t) მნიშვნელობის ცვლილებები განისაზღვრება გადასვლის მომენტში ფაზური პროცესით. x(t) დონის x. ასევე, რადგან x(t) არის პერიოდული ციკლური პროცესი F(x) ფუნქციით, მაშინ ფუნქცია z(t) ასევე აღწერს ციკლურ პროცესს იგივე ფუნქციით.

სურათი 5 გვიჩვენებს x(t) და z(t) ფაზური პროცესების განხორციელებას, რომლებიც ასახავს ურთიერთობის აშკარად

პ[ ზ(თ)=1]= პ[ X(თ)< X]= ფ(X);

პ[ ზ(თ)=0]= პ[ X(თ)≥ X]= 1- ფ(X).

ნახ.5 ადიდებული პროცესების განხორციელება x(t), z(t), z1(t)

z(t) ფუნქციის მათემატიკური გამოთვლა (სტატისტიკური საშუალო), რომელსაც აქვს ორი დისკრეტული მნიშვნელობა, გამოითვლება ფორმულის მიხედვით (დივ. ცხრილი 1)

მ[ ზ(თ)]=1∙ პ[ ზ(თ)=1]+0 ∙ პ[ ზ(თ)=0]= ფ(X).

მეორეს მხრივ, ეტაპობრივი, წლიური პროცესისთვის

იმგვარად

ამ მონაცემების გაანალიზებით შესაძლებელია კონცეფციის შემუშავება, რომელშიც მოწყობილობას, რომელიც ვიბრაციულ მოწყობილობას წლიური ფაზური პროცესის ქვედანაყოფის x(t) ფუნქციის ვიბრაციისთვის შეუძლია მოათავსოს თავის საწყობში თანატოლი დისკრიმინატორი ციკლური პროცესის უარყოფისთვის, რომელსაც მე აღვწერ. არსებობს ფუნქცია z(t), რომელიც შეესაბამება გამოხატულებას (6) და ინტეგრირებულ მოწყობილობას, მაგალითად, დაბალი გამტარი ფილტრის სახით.

ცვენის პროცესის x(t) ქვედანაყოფის სისქის ექსპერიმენტული განსაზღვრის მეთოდი არსებითად მსგავსია ზემოაღნიშნული მეთოდის. რომლის vikoryst-ს აქვს დამატებითი დაცემის ფუნქცია z1(t) ფორმაში

z1(t) ფუნქციის მათემატიკური განმარტება, რომელსაც აქვს ორი დისკრეტული მნიშვნელობა (ნახ. 5), უფრო მოწინავეა.

მ[ ზ1 (თ)]=1∙ პ[ ზ1 (თ)=1]+0 ∙ პ[ ზ1 (თ)=0]= პ[ X< X(თ)< X+∆ X].

შეიძლება ჩაიწეროს ეპიზოდური პროცესის სამედიცინო წლიურობა, რომელიც აღწერილია z1(t) ფუნქციით

იმგვარად

ვიდომო

პ(X≤ X(თ)< X+∆ X) ≃ პ(X)∙∆ X.

ოტიე,

ამრიგად, მოწყობილობას წლიური ვარდნის პროცესის ქვედანაყოფის სისქის შესაცვლელად x(t) აქვს იგივე სტრუქტურა და საცავი, როგორც ქვედანაყოფის ფუნქციის შეცვლის მოწყობილობას.

F(x) და p(x) გაზომვის სიზუსტე მდგომარეობს სიფრთხილის ინტერვალისა და ინტეგრაციის ოპერაციის სიზუსტის ფარგლებში. სრულიად აშკარაა ის, რაც უარყოფილია რეალურ გონებაში რეიტინგებისამმართველოს კანონების მიხედვით, დაახლოებით ერთი საათის განმავლობაში საშუალოდ (ინტეგრაცია) მოქმედებს. შემობრუნდით სანამ ვირაზუ (6) და ნახ. 5. პატივისცემით

ზ(თ) დტ= ∆ თ1 ,

სადაც ∆ t1 არის x(t) ფუნქციის 1-ლი საათობრივი ინტერვალი x-ზე დაბალი, მაშინ საათობრივი ინტერვალი, თუ ფუნქცია z(t)=l.

ამ ფორმულის ვალიდობა მითითებულია ინტეგრალური ინტეგრალის გეომეტრიული პოზიციით (ფიგურის ფართობი, რომელიც გარშემორტყმულია z(t) ფუნქციით და საათის ღერძის სეგმენტით (0,T).

ამ გზით შეგიძლიათ დაწეროთ

მაშინ დაცემის პროცესის x(t) გაყოფის ფუნქცია მსგავსია პროცესის განხორციელების საანგარიშო საათის ინტერვალში -< x(t) < х.

ზომის მსგავსი, შეიძლება მოიხსნას

De ∆ t1 - x(t) ფუნქციის 1-ლი საათის ინტერვალი ინტერვალებით (x, x+∆x).

დაცემის პროცესის გაყოფის კანონების ექსპერიმენტული განსაზღვრის განხილული მეთოდის პრაქტიკული განხორციელებისას, დაცემის სიგნალი x(t) გამოიყენება ანალიზზე დაცემის მნიშვნელობების ცვლილებებს შორის xmin-დან xmax-მდე (ნახ. 6). ამ საზღვრებზე x(t) პროცესის მნიშვნელობა ძირითადად ნეიტრალურია (imovernis sense).

xmin და xmax მნიშვნელობები შეირჩევა გაყოფის კანონების საჭირო სიზუსტის საფუძველზე. რა შემთხვევაში გამოძიება ექვემდებარება შეკვეცილ დანაყოფებს ისე, რომ

ფ(Xmin)+<<1.

x(t) მნიშვნელობის მთელი დიაპაზონი (xmin, xmax) იყოფა N ახალ ინტერვალებად ∆x, ისე რომ

Xმაქს— Xmin= ნ∙∆ X.

ბრინჯი. 6. დაყოფის ფუნქცია (a), სიმძიმის ინტენსივობა (b) და განხორციელება (c) დაცემის პროცესის x(t)

ინტერვალები განსაზღვრავს დიფერენციალური დერეფნების სიგანეს, რომლებშიც ვიბრაციული სამყაროები. გათვლილია სანდოობის შეფასება

პი* ≃ პ[ Xi-∆ X/2≤ X(თ)< Xi-∆ X/2]

x(t)-ის ხელახალი განხორციელება დიფერენციალური დერეფნის საზღვრებზე x(t)-ის საშუალო მნიშვნელობებიდან xi-ის ტოლ საზღვრებზე. Pi*-ის შეფასება განისაზღვრება დიფერენციალური დერეფნებიდან კანში x(t)-ის განხორციელებისთვის საცნობარო საათის მოდიფიკაციის შედეგად, ისე, რომ

Pi*=1/T Zi(t)dt=,

I = 1, ..., N.

ვრაჰოვოიუჩი შო

პი* ≃ პ1 = პ(X) Dx,

დიფერენციალური დერეფნებიდან შესაძლებელია კანის ქვეგანყოფილების სისქის შეფასება.

პი* (X)= პი*/∆ X.

მიღებულ შედეგებზე დაყრდნობით, pi*(x), xi, ∆x-ის მნიშვნელობები იქნება p*(x) მრუდის საფეხურები, რომელსაც ეწოდება ქვეგანყოფილების სისქის ჰისტოგრამა (დივ. ნახ. 7).

ნახ.7. ქვეგანყოფილების სისქის ჰისტოგრამა

კანის ფრაგმენტის ქვეშ არსებული ფართობი ჰისტოგრამებით ∆x ინტერვალებში რიცხობრივად აღემატება იმ ფართობს, რომელსაც იკავებს ჭეშმარიტი მრუდი p(x) განაწილებით ამ ინტერვალში.

დიფერენციალური დერეფნების N რიცხვი შეიძლება იყოს არაუმეტეს 10...20. მათი რაოდენობის შემდგომი ზრდა არ იწვევს უფრო ზუსტ კანონს p(x), ვინაიდან N-ის მატებასთან ერთად იცვლება ∆x ინტერვალის მნიშვნელობა, რაც ამცირებს ∆ti-ს ზუსტი გაზომვის საჭიროებას.

შედეგები საშუალებას გვაძლევს გამოვთვალოთ ვარდნის პროცესის მათემატიკური გაანგარიშებისა და დისპერსიის შეფასებები x(t)

Mx* = Xi∙ პი* ; Dx* = (Xi— Mx* )2∙ პი* .

როცა გამოითვლება Mx* і Dx* ეს ფორმულები უზრუნველყოფს ვარდნის პროცესის x(t) განხორციელების მნიშვნელობის დაკარგვას 1 დიფერენციალურ დერეფანში, რომელსაც ენიჭება მნიშვნელობა (დიფერენციალური დერეფნის შუა).

ეპიზოდური პროცესების ქვედანაყოფის კანონების იდენტიფიცირების განხილული მეთოდი წარმოადგენს ამ ლაბორატორიულ რობოტში სტატისტიკური ანალიზატორის საფუძველს.

ლაბორატორიის ინსტალაციის აღწერა

ტალღის სიგნალების განაწილების კანონების გამოკვლევა ტარდება დამატებითი ლაბორატორიული ინსტალაციის გამოყენებით, რომელიც მოიცავს ლაბორატორიულ მოდელს, სტატისტიკურ ანალიზატორს და S1-72 ოსცილოგრაფს (ნახ. 8).

სურ.8. ლაბორატორიის დაყენების დიაგრამა

ლაბორატორიული მოდელი გამოიყენება ტალღური სიგნალების ფორმირებისა და ტრანსფორმაციისთვის, მათი სტატისტიკური ანალიზის უზრუნველსაყოფად, ქვედანაყოფის კანონების ჰისტოგრამის გენერირებისთვის და ამ კანონების გრაფიკული ჩვენებით სტატისტიკური ანალიზატორის ინდიკატორზე. თქვენ უნდა შეიყვანოთ შემდეგი ფუნქციური ერთეულები:

ა.სიგნალის გენერატორის ბლოკი. აყალიბებს რამდენიმე სხვადასხვა ტიპის სიგნალს.

- სიგნალი x1(t) = A∙sin - ჰარმონიული ვიბრაცია ამოვარდნილი კობის ფაზასთან, რომლის კანონიც რივნომირნიინტერვალით 0

პ(ჯ)= 1/2 პ, 0< ჯ<2 პ.

მიტევების სიძლიერე და ინტენსივობა, ასეთი სიგნალის ღირებულება უფრო ძველია

— სიგნალი x2(t) — ხერხის მსგავსი პერიოდული ძაბვა მუდმივი ამპლიტუდით და მწვერვალიდან პიკამდე q პარამეტრით, გაყოფის კანონი
რა რივნომირნიინტერვალში, სადაც T0 არის სიგნალის პერიოდი, ამიტომ სიძლიერე და ინტენსივობა შედარებულია

პ(ქ)= 1/ თ0 ; 0< ქ≤ თ0 .

მიტევების ინტენსივობის სიძლიერე, ასეთი სიგნალის მნიშვნელობა მითითებულია გამოხატვით

— სიგნალი x3(t) არის დაცემის სიგნალი მიტის მნიშვნელობის გაყოფის ნორმალური კანონიდან (გაუსის კანონი), ასე რომ

პა(X)= ,

De mx, sx – დაცემის სიგნალის მათემატიკური გამოთვლა და დისპერსია x3(t).

— სიგნალი x4(t) არის მკვეთრი ამოკვეთის სიგნალი, რომელიც არის მუდმივი ამპლიტუდის A და მუდმივი ამპლიტუდის პირდაპირი დენის იმპულსების თანმიმდევრობა, რომელიც ჩნდება მწვერვალების მომენტებში. ასეთი სიგნალი ჩნდება იდეალური შუამავლის გამომავალზე, თუ მის შეყვანისას არის გადაჭარბებული პროცესი ნორმალური განაწილების კანონით. შეიძლება გამოჩნდეს ტრანსფორმაციის მახასიათებლები

De x – რევანდის გაცვლა.

ამრიგად, ეპიზოდური პროცესი x4(t) იღებს ორ მნიშვნელობას (A და A) თვისებებით

P=P=F3(x);

P=P=1-F3(x);

სადაც F3(x) არის x3(t) ფაზის პროცესის ქვედანაყოფის ინტეგრალური კანონი.

ექიმები ამბობენ, რომ ამოჭრილი სიგნალის ინტენსივობა უძველესია

P4(x)= F3(x)∙დ(x+ A)+ ∙დ(x - A).

სურათი 9 გვიჩვენებს კანის ეპიზოდური სიგნალების განხორციელებას, რომლებიც წარმოიქმნება ლაბორატორიის განლაგების იტერატორით და მათი სიძლიერე.

ეს სიგნალები, რომლებიც ხასიათდება მძლავრი განაწილებით, შეიძლება მიეწოდოს რადიო საინჟინრო მოწყობილობების ტიპიური ელემენტების შეყვანას, რათა გარდაქმნას და აკონტროლოს სიგნალების განაწილების კანონები მათ გამოსავალზე.

ბ.ხაზოვანი სიგნალის მიქსერი. აყალიბებს ორი ტალღოვანი სიგნალის ჯამს xi(t) და x1(t), რომლებიც მიეწოდება მის შეყვანას, დაკავშირებულია დასრულებამდე.

ი(თ)= რ∙ Xi(თ)+ (1- რ)∙ X1 (თ),

De R არის კოეფიციენტი, რომელიც დაყენებულია პოტენციომეტრის ღილაკით 0...1 დიაპაზონში.

ვიკორისტი გამოიყენება ორი ადიდებული სიგნალის ჯამის გაყოფის კანონების გამოსაკვლევად.

Ხელოვნება.სოკეტები სხვადასხვა ტერმინალის შესაერთებლად - ფუნქციური გადამყვანები. ლაბორატორიული სამონტაჟო ნაკრები მოიცავს 4 ფუნქციურ გადამყვანს (სურ. 10).

ბრინჯი. 9. ფაზური პროცესების განხორციელება x1(t), x2(t), x3(t), x4(t) და მათი სიძლიერე

პიდსილუვაჩი - შუამავალი (შეზღუდული) ხელახალი შექმნის მახასიათებლით

სადაც U1, U2 - ურთიერთკავშირის ქვედა და ზედა დონე;

k არის კოეფიციენტი, რომელიც მსგავსია tg, სადაც ხდება ტრანსფორმაციის მახასიათებლების გაუმჯობესება.

არსებობს შეყვანის სიგნალების არაწრფივი, ინერციისგან თავისუფალი ტრანსფორმაცია.

Vuzkosmogovy ფილტრი (F1) რეზონანსული სიხშირის შესახებ f0=20 kHz. ვიკორისტი გამოიყენება უნივერსიტეტთან დაკავშირებული ეპიზოდური პროცესების ფორმულირებისთვის გაყოფის კანონის მიხედვით, ნორმასთან ახლოს.

ტიპიური AM-Kolivan მიმღები გზა (მაღალგამტარი ფილტრი F1 – ხაზოვანი დეტექტორი D – დაბალი გამტარი ფილტრი F2). ეს არის საბოლოო მაღალი კოსმეტიკური ფაზის სიგნალის ფორმირება ხაზოვანი გამოვლენით.

ფუნქციური ტრანსფორმაციული ფანჯრები კონსტრუქციულად განიხილება, როგორც მცირე ურთიერთშემცვლელი ბლოკები.

როგორც კიდევ ერთი ფუნქციური ვიკორისტი, იქმნება "იდეალური" გამაძლიერებელი - შუამავალი (ელექტრონული გასაღები), რომელიც შედის განლაგების სიგნალის გენერატორის ბლოკის საწყობში. VIN უზრუნველყოფს ამოჭრილი სიგნალის ფორმირებას, რომელიც არის შემავალი და გამომავალი სიგნალის არაწრფივი, ინერციისგან თავისუფალი გადამყვანი.

ბრინჯი. 10. ფუნქციური გარდაქმნები

რ. Uzgodzhuvalny pіdsiluvach. უზრუნველყოფს, რომ სიგნალის მნიშვნელობა და სტატისტიკური ანალიზატორის ამპლიტუდის დიაპაზონი შეესაბამება დიაპაზონს. ეს მიიღწევა "Powering" და "Displacement" პოტენციომეტრების გამოყენებით P1 რემიქსერის დაყენებისას (ნახ. 8) "კალიბრაციის" პოზიციაზე.

მოსახერხებელი გამაძლიერებელი ასევე გამოიყენება როგორც ფუნქციური გადამყვანი (გარდა რამდენიმე ზემოაღნიშნულისა), რომელიც უზრუნველყოფს ხაზოვან, ინერციულ კონვერტაციას, რომელიც შეესაბამება ფორმულას.

ი(თ)= ა∙ X(თ)= ბ,

დეა არის სიძლიერის კოეფიციენტი, რომელიც დგინდება "Power" ღილაკის გამოყენებით;

b - მუდმივი შენახვის სიგნალი, რომელიც დაყენებულია "Displacement" ღილაკით.

მე-8 დიაგრამაზე მაჩვენებლები არ აჩვენებენ ანალიზატორის ბლოკს რობოტში განლაგების საწყობთან ახლოს. ლაბორატორიული ინსტალაცია გადააქვს ციფრული სტატისტიკური ანალიზატორის სტაგნაციას, რომელიც დაკავშირებულია ახლომდებარე მოწყობილობასთან.

დ.ციფრული სტატისტიკური ანალიზატორი გამოიყენება კანონების გასაზომად და ფორმულირებისთვის იმ სიგნალების მნიშვნელობის საფუძველზე, რომლებიც მიეწოდება მის შეყვანას. ანალიზატორი მუშაობს ამ გზით.

ანალიზატორი ჩართულია ვიბრაციის რეჟიმში "დაწყების" ღილაკის გამოყენებით. საათის დრო არის 20 წმ. ამ საათის განმავლობაში შემავალი სიგნალის სიდიდე აღებულია შემავალი სიგნალიდან (შემთხვევითი დროით), რომლის საერთო რაოდენობა N უდრის 1 მილიონს. სიგნალების სინჯები ხდება ერთმანეთის ტოლი ისე, რომ კანი მათგან ჩნდება 32 ინტერვალიდან ერთ-ერთში (სახელწოდებულ დიფერენციალურ დერეფნებში, ან სინჯის მნიშვნელობების დაჯგუფება ინტერვალებით). ინტერვალები დანომრილია 0-დან 31-მდე, მათი სიგანე უდრის 0,1 ვ-ს, ხოლო ქვედა ინტერვალი 0-ე ინტერვალს შორის არის 0-ის ტოლი, ხოლო ზედა ინტერვალი 31-ე ინტერვალს შორის უდრის +3,2 V-ს. საათში, პიდრახოვი ვიბრაციული იქნება. არსებობს მთელი რიგი ნივთები, რა იყო მოხმარებული კანის ინტერვალში. შედეგი ჩანს მონიტორის ეკრანზე განაწილებული ჰისტოგრამების სახით, სადაც ჰორიზონტალური არის მასშტაბის მთელი ბადე და მთელი სიგნალის მნიშვნელობა არაუმეტეს 0...+3,2 ვ, ვერტიკალური არის სიხშირის მთელი დიაპაზონი ni/N, i = 0.1...31.

ციფრული ფორმით კალიბრაციის შედეგების წასაკითხად გამოიყენეთ ციფრული ინდიკატორი, რომელიც აჩვენებს შერჩეული ინტერვალის რაოდენობას და შესაბამის სიხშირეს (თავსებადობის რეიტინგი) ni/N. ციფრული ინდიკატორისთვის ინტერვალის ნომრების შერჩევა შესაძლებელია ინტერვალის გადართვით. ამ შემთხვევაში, შერჩევის მონიტორის ეკრანზე, ინტერვალი მითითებულია მარკერით.

"მრავალჯერადი" ოფციით სიფრთხილისთვის შეგიძლიათ აირჩიოთ ხელით მასშტაბი ვერტიკალური ღერძის ჰისტოგრამების გამოყენებით.

ამ შემთხვევაში, რობოტი ცვლის ანალიზატორის შეყვანის ძაბვის დიაპაზონს (ანალოგური ციფრული გადაყვანის დიაპაზონი) პოზიციის დაყენებით 0…+3.2 V. კანის შეცვლამდე აუცილებელია დააჭიროთ „Reset ” ღილაკი დაწყება” (ღილაკზე ”ფასდაკლების” დაჭერისას) მეხსიერების მოწყობილობა გადატვირთულია და წინა მოდიფიკაციის შედეგები კოპირდება სტეკის მეხსიერებაში, საიდანაც მათზე წვდომა შესაძლებელია “Storinka” გადამრთველის გამოყენებით.

ჰალალის პროცედურა მიჰყვება ხაზოვანი FU-ს რეაქციის გაყოფის კანონს ინფუზიის საკმარისად მაღალ დონეზე. ამასთან, შესაძლებელია კორელაციური ანალიზის ჩატარება, რომელიც შეიძლება განხორციელდეს ხელით სპექტრალური მეთოდის გამოყენებით, ნახ. 5.5.

ენერგიის სპექტრის გამოსათვლელად GY(ვ) წრფივი FU-ის რეაქცია გადაცემის ფუნქციით ჰ(ჯω) მისი მნიშვნელობების სიჩქარე (4.1)

კორელაციის ფუნქცია BY(t) მნიშვნელოვანია ოთხი ენერგიის სპექტრის ტრანსფორმაციისთვის GY(ვ)

მოდით მივმართოთ ხაზოვანი FU-ის რეაქციის ქვედანაყოფის კანონს შემდეგ ფაზებში:

1. ნორმალური ერთობლივი საწარმოს ხაზოვანი ტრანსფორმაცია იწვევს ნორმალურ პროცესს. თქვენ შეგიძლიათ შეცვალოთ თქვენი განყოფილების პარამეტრები.

2. ნორმალური SP-ების ჯამი (სუმატორის რეაქცია) ასევე ნორმალური პროცესია.

3. როდესაც SP გადის საკმარისად გაფანტულ ფილტრში (შემდეგ ფილტრის გამტარი სიგანე D ფ D-ის ენერგეტიკული სპექტრის ძალიან მცირე სიგანე f X) სიფრთხილით მოვეკიდოთ რეაქციის ქვედანაყოფის ნორმალიზებას ი(ტ). აი, რეაქციის ქვედანაყოფის კანონი ნორმალურად უახლოვდება. სიახლოვის ხარისხი უფრო დიდია ვიდრე უტოლობა D ფ<< Df X(ნახ. 5.6).

ეს შეიძლება აიხსნას ამ გზით. მაღალი ენერგიის ფილტრის მეშვეობით SP-ის გავლის შედეგად, ხდება მისი ენერგეტიკული სპექტრის სიგანის ცვლილება (D-დან f Xდ ფ) და, ცხადია, კორელაციის დროის ზრდა (c t Xთ ი). შეუსაბამო უბნებს შორის ფილტრის რეაქციის შედეგად ი(კტ ი) იზრდება დაახლოებით D f X /დ ფარაკორელირებული სახეობები მოქცევაში X(ლტ X), რომლის კანი იძლევა წყალთან ერთი რეაქციის წარმოქმნას, რაც მიუთითებს ფილტრისთვის დამახასიათებელი იმპულსების ტიპით.

ამ გზით, არასწორ ჭრილებში ი(კტ ი) მოსალოდნელია, რომ იქნება ასევე არაკორელირებული ცვლადი სიდიდეების დიდი რაოდენობა X(ლტ X) ურთიერთდაკავშირებული მათემატიკური გამოთვლებით და დისპერსიებით, რომელიც შეესაბამება ცენტრალური საზღვრის თეორემას (A.M. Lyapunova) უზრუნველყოფს მათი ჯამების განაწილებას ნორმასთან ახლოს და ზრდის დამატებების რაოდენობას.

5.3. ვუზკოსმუგოვის შემოდგომის პროცესები

JV X(ტ) საოცრად ვიწრო ენერგეტიკული სპექტრით (დ f X << ვ გ) ისევე როგორც მუსკო-დეტერმინისტული სიგნალები შეიძლება ხელით იყოს წარმოდგენილი კვაზი-ჰარმონიული ფორმით (განყოფილება 2.5)

დე ოგინაიუჩა ა(ტ), ფაზა Y ( ტ) ეს კობის ფაზა j( ტ) არის ეპიზოდური პროცესები და ω z არის საკმარისად შერჩეული სიხშირე (იგულისხმება სპექტრის საშუალო სიხშირე).

ამ მიზნით ა(ტ) ეს ფაზა Y( ტ) სრულიად სწრაფად გახდება ანალიტიკური ერთობლივი საწარმო

ანალიტიკური ერთობლივი საწარმოს ძირითადი მომენტალური ფუნქციები:

1. მათემატიკური გამოთვლა

2. დისპერსია

3. კორელაციის ფუნქცია

ანალიტიკურ ერთობლივ საწარმოს ეწოდება სტაციონარული, რადგან

მოდით შევხედოთ ტიპიურ ტექნიკურ პრობლემას ჩვეულებრივი SP-ის შავი ფილტრის (PF), ამპლიტუდის (AT) და ფაზის (PD) დეტექტორების გავლით (ნახ. 5.7). PF-ის გამომავალზე სიგნალი ხდება უაღრესად კოსმოსური, რაც იმას ნიშნავს, რომ ის ა(ტ) ეს კობის ფაზა j( ტ) იქნება საათის სრულიად მინიმალური ფუნქციები გათანაბრებული , დე - PF-ის გადაცემის საშუალო სიხშირე. წინააღმდეგ შემთხვევაში, სიგნალი AT გამომავალზე იქნება შეყვანის სიგნალის კონვერტის პროპორციული ა(ტ), მაგრამ PD-ის გასასვლელში – th cob ფაზა j( ტ). ამ გზით, უმაღლესი შეკვეთისთვის, საკმარისია გამოვთვალოთ ორიგინალის დაყოფა ა(ტ) ეს ფაზა Y( ტ) (კობის ფაზის დაყოფა იყოფა Y განყოფილებად ტ) მხოლოდ მათემატიკური შეხედულებები).

რობოტის დასასრული -

ეს თემა ეკუთვნის ამ განყოფილებას:

ელექტრონული შეერთების თეორია. ლექციის შენიშვნები - ნაწილი 2

განაცხადები სტუდენტებისთვის, რომლებიც სწავლობენ დისციპლინას "ელექტრული კავშირის თეორია". მასალა ეფუძნება TEC კურსის ძირითად შესავალ პროგრამას.

თუ გჭირდებათ დამატებითი მასალა ამ თემაზე, ან ვერ იპოვეთ რასაც ეძებდით, გირჩევთ, სწრაფად მოძებნოთ ჩვენი მონაცემთა ბაზა:

რისი გაკეთება შეგვიძლია ამოღებულ მასალასთან:

თუ ეს მასალა თქვენთვის საინტერესო იყო, შეგიძლიათ შეინახოთ იგი თქვენს სოციალურ მედიის გვერდზე:

ტვიტი

ყველა თემა ამ განყოფილებაში:

ეპიზოდური პროცესების სპექტრული ანალიზი
დეტერმინისტული სიგნალების სპექტრული ანალიზი x(t) გადასცემს Four'e-ის პირდაპირი ტრანსფორმაციის ვიკორისტანტს

ენერგეტიკული სპექტრების ძალა და ეპიზოდური პროცესები
1. , რომელიც გამოდის შუაში მისი მნიშვნელობიდან (4.1). ამ ფაქტისა და კავშირის შესახებ

ეპიზოდური პროცესების თვალყურის დევნება
მე-4 განყოფილებიდან მიღებული ცოდნის ვირტუალურ ლაბორატორიაში კონსოლიდაციის მიზნით, შეგიძლიათ ჩაატაროთ ვიკორისტის სერიული პროცესების ექსპერიმენტული გამოკვლევები: · დაახლოებით

საპირისპირო სიგნალები
ამავდროულად აუცილებელია მოცემული ერთობლივი საწარმოს გავლა ბეტონის მეშვეობით

ინერციისგან თავისუფალი შუბის მეშვეობით
ინერციისგან თავისუფალი ლანცეტი (ინერციისგან თავისუფალი ფუნქციური ერთეული - BFU) სრულად არის აღწერილი y = f(x) ფუნქციური მდებარეობით, რომელიც ეხება შემარბილებელ მნიშვნელობებს.

ორფაზიანი პროცესის ფუნქციური შებრუნება
პრობლემის ფორმულირება: ჩამონადენის დროს მათი მნიშვნელობის ცნობილი სიძლიერის გამო მოცემულია დაცემის პროცესების ორი ტიპი X1(t) და X2(t).

ეპიზოდური პროცესების გავლა სხვადასხვა FU-ებით
ამ განყოფილების დასრულებისას დაკარგული ცოდნის გასამყარებლად, რეკომენდებულია დარეგისტრირდეთ ვირტუალურ ლაბორატორიაში No20 სამუშაოზე „ეპიზოდური პროცესების გავლა სხვადასხვა გზით.

იდეალური სპონსორის კრიტერიუმი
(კოტელნიკოვის კრიტერიუმი) ეს კრიტერიუმი ხაზს უსვამს რძის საშუალო მოხმარების მინიმუმს. ტყუპი სისტემისთვის

მაქსიმალური ალბათობის კრიტერიუმი
პატივისცემით, ყველა ინფორმაცია, რომელიც გადაიცემა,

მინიმალური საშუალო რისკის კრიტერიუმი
(ბაიესის კრიტერიუმი) სხვადასხვა ინფორმაციის გადაცემის სხვადასხვა მემკვიდრეობის იდენტიფიცირებისთვის გამოიყენეთ კოტელნიკოვის კრიტერიუმი, გონებრივი შესაძლებლობების მინიმუმამდე შემცირება.

ნეიმან-ადამიანის ტესტი
ნეიმან-პირსონის კრიტერიუმი სტაგნაციას განიცდის ორგანზომილებიან სისტემებში იმ სიტუაციებში, როდესაც შეუძლებელია გარკვეული ინფორმაციის აპრიორული სიზუსტის დადგენა და სხვადასხვა ტიპის ინფორმაციის მემკვიდრეობა არ არის იგივე.

მორგებულ ფილტრებზე
წინა განყოფილებიდან დემოდულატორის სინთეზის პრობლემის ფორმულირებისას და (6.13) და (6.14) ალგორითმების გამოყენებისას შევეცდებით შევცვალოთ კორელატორი (აქტიური ფილტრი), რომელიც ითვლის სკალარს.

მოსახერხებელი ფილტრების ძალა
1. ულტრაიისფერი სხივების იმპულსური მახასიათებელი - სიგნალი „სარკის არეკვლის“ უპირატესობებიდან გამომდინარე, საათის მომენტამდე 0.5t0 (ზუსტი მუდმივი კოეფიციენტისთვის.

ფაზა-სიხშირის დამახასიათებელი SF
გამოირჩევა სიგნალის ფაზური სპექტრის ნიშნით, რისთვისაც აუცილებელია (ბ

პირდაპირი წრიული ვიდეო პულსები
პირდაპირი ჭრის ვიდეო პულსის სახით სიგნალი s(t) (ნახ. 6.8, ა) და მასთან დაკავშირებული ფილტრის იმპულსური მახასიათებელი gSF(t) (ნახ. 6.8, ბ) აღწერილია

პირდაპირი გზის რადიო პულსები
სიგნალი პირდაპირი ჭრის რადიო პულსის სახით s(t) აღწერილია გამოსახულებით

დასაკეცი ორმაგი სიგნალები
მოდით შევხედოთ სიგნალებს, როგორც მართკუთხა ფორმის იმპულსების n- თანმიმდევრობას

ოპტიმალური თანმიმდევრული მიღება დაბალი ხმაურის პირობებში
მოდით განვიხილოთ ვიწრო ფილტრის სინთეზირების პრობლემა, რომელიც უზრუნველყოფს მაქსიმალურ s/n თანაფარდობას მის გამოსავალზე გამოსასვლელისთვის, თუ მის შესასვლელში არის გამომავალი სიგნალის დანამატი ჯამი s(

ოპტიმალური თანმიმდევრული მიღება
ცოდნის გასამყარებლად, 6.1-6.3 სექციებიდან გამოვიყვანეთ, სრულად დაასრულეთ ლაბორატორიული სამუშაო No15 „თანმიმდევრული დემოდულატორების განვითარება“ (ნახ. 6.19, 6.20) და No22 „უზგოძენა ფ.

ციფრული მოდულაციის ძირითადი ტიპების სტაბილურობა
ციფრული მოდულაციის ძირითადი ტიპების AM, HF (ვიკარული ორთოგონალური სიგნალებით) და FM ეფექტურობის გასათანაბრებლად, საკმარისია კანისთვის ეკვივალენტური მნიშვნელობის განსაზღვრა.

ორსისტემიანი შეერთების არათანმიმდევრული მიღება
ორმხრივ სისტემაში ოპტიმალური არათანმიმდევრული მიღების საშუალო სიჩქარის განსაზღვრა ინფორმაციის თანაბარი სიჩქარით, რომელიც გადაცემულია P(b0) = P(b

არათანმიმდევრული მიღების თვალყურის დევნება
ცოდნის გასამყარებლად 6.6 და 6.7 სექციებიდან დაასრულეთ ლაბორატორიული სამუშაო No16 „არათანმიმდევრული დემოდულატორების გამოკვლევა“ (სურ. 6.40, 6.41) და

მოდით შევხედოთ წრფივ ინერციულ სისტემას ცნობილი გადაცემის ფუნქციით ან იმპულსური რეაქციით. მოდით, ასეთი სისტემის შეყვანა იყოს სტაციონარული ეტაპობრივი პროცესი მოცემული მახასიათებლებით: ინტენსივობა, კორელაციის ფუნქცია ან ენერგიის სპექტრი. სისტემის გამოსავალზე პროცესის ყველაზე მნიშვნელოვანი პარამეტრებია: , i.

უმარტივესი გზაა სისტემის გამოსავალზე პროცესის ენერგეტიკული სპექტრის გარკვევა. მართალია, შეყვანის პროცესში პროცესის განხორციელების გარდა, ის განმსაზღვრელია.

ფუნქციები და მათ ენიჭებათ Fourie მოწყობილობა. გაუშვით - ტრივალიზმის განხორციელება შეკვეცა თშესასვლელთან ეპიზოდური პროცესის გამო და

ეს არის სპექტრული სისქე. ხაზოვანი სისტემის გამოსავალზე განხორციელების სპექტრული სიგანე უფრო თანამედროვეა

პროცესის ენერგეტიკული სპექტრი გამოსავალზე (3.3.3) განისაზღვრება ვირუსით

(3.4.3)

ტობტო. შეესაბამება შეყვანის პროცესის ენერგეტიკულ სპექტრს, გამრავლებული სისტემის ამპლიტუდა-სიხშირის მახასიათებლების კვადრატზე და არ არის დამოკიდებული ფაზა-სიხშირის მახასიათებლებზე.

პროცესის კორელაციური ფუნქცია წრფივი სისტემის გამოსავალზე შეიძლება განისაზღვროს, როგორც ენერგეტიკული სპექტრის ფურიეს ტრანსფორმაცია:

(3.4.4)

ასევე, როდესაც ფაზური სტაციონარული პროცესი შეჰყავთ ხაზოვან სისტემაში, გამომავალი არის ასევე სტაციონარული ფაზური პროცესი ენერგეტიკული სპექტრით და კორელაციური ფუნქციით, რომლებიც მითითებულია გამონათქვამებით (3.4.3) და (3.4.4). სისტემის გამომავალ პროცესზე ზეწოლა უფრო თანამედროვეა

(3.4.5)

სიმძლავრის განაწილების სიძლიერე და სიგნალის რიცხვითი მახასიათებლები ინერციისგან თავისუფალი არაწრფივი ლანცეტის გამომავალზე.

ბასკაკოვის სტორ. 300 – 302 წწ

მკვეთრი სიგნალების გავლა არაწრფივი ინერციისგან თავისუფალი შუბის საშუალებით.

მოდით ახლა გადავხედოთ ვარდნის პროცესის ისტორიას არაწრფივი სისტემის მეშვეობით. საპირისპირო შემთხვევაში, პრობლემა კიდევ უფრო რთულია, მაგრამ მნიშვნელოვანია დავემშვიდობოთ, თუ არაწრფივი სისტემა ინერციულია. ინერციისგან თავისუფალ არაწრფივ სისტემებში, გამომავალი პროცესის მნიშვნელობები მოცემულ დროს განისაზღვრება შეყვანის პროცესის მნიშვნელობებით იმ მომენტში. არაწრფივი, ინერციისგან თავისუფალი გარდაქმნებისთვის, უმარტივესი ამოცანები ენიჭება გაყოფის ფუნქციას გამოსავალზე, რომელიც უხვად რთულია - მინიჭებული კორელაციური ფუნქცია ან ენერგიის სპექტრი.

როგორც ეს უპირველეს ყოვლისა იგულისხმებოდა, n - ფაზური პროცესის ქვედანაყოფის მშვიდობიანი ფუნქცია არსებითად ეხება n ფაზური მნიშვნელობების გაყოფის ფუნქციას, რაც არის ფაზური პროცესის მნიშვნელობები საათის n სხვადასხვა მომენტში. განყოფილების კანონების მნიშვნელობა არის დროებითი ღირებულებების ფუნქციური ხელახალი შექმნა - მარტივი ამოცანების ტოლი.

მოდით შევხედოთ ერთგანზომილებიანი, დაბალი კლასის ზომის უმარტივეს კონდახს. დაე ეს იყოს - ვარდნის მნიშვნელობის ინტენსივობის სიძლიერე, რომელიც ექვემდებარება არაწრფივ ტრანსფორმაციას. წვეთოვანი მნიშვნელობის η სიმკვრივე მნიშვნელოვანია. მისაღებია, რომ ფუნქცია ისეთია, რომ მისი ფუნქციის შეფუთვა ერთმნიშვნელოვანია.

ვინაიდან ζ მნიშვნელობის ვარდნა მცირე ინტერვალებით გვხვდება , შემდეგ, შედეგად, არსებობს ცალსახა ფუნქციონალური კავშირი ζ და ηს შორის და ცვლადი მნიშვნელობა η ადვილად ხელახლა მდგრადია ინტერვალში. დიახ, ამ მიდგომების სანდოობა შეიძლება იგივე იყოს. (3.4.13)

ჩვენ ვიცით ვარსკვლავები

(3.4.14)

უმჯობესია მივიღოთ აბსოლუტური მნიშვნელობა, როგორც მთავარი მნიშვნელობა, რადგან ინტენსივობის ინტენსივობა შეიძლება იყოს უარყოფითი. თუ შეფუთული ფუნქცია ორაზროვანია, მაშინ. არის გელების მცირე რაოდენობა, მაშინ ჰომოგენურობის სიმტკიცისთვის დასაკეცი თვისებების ვიკორისტურ თეორიებთან შეიძლება ამოღებულ იქნეს

(3.4.15)

მნიშვნელოვანია, რომ არაწრფივი-შექცევადი ფაზის პროცესების რიცხვითი მახასიათებლების მნიშვნელობა არ განაპირობებს მათი სიძლიერის მნიშვნელობას. სინამდვილეში, კობ მომენტისთვის ვარდნა kth რიგისაა

(3.4.16)

ალე ზღიდნო (3.4.13) თა . აქედან გამომდინარე, დარჩენილი გამონათქვამი შეიძლება გადაიწეროს

(3.4.17)

მარტივია ხაზების (3.4.14) და (3.4.15) გაფართოება, რათა მოერგოს ნებისმიერი რაოდენობის ზომებს. მოდით აქ მოვიყვანოთ ნარჩენი შედეგი ორგანზომილებიანი ვარდნისთვის. ვინაიდან ცვლადი მნიშვნელობები ასევე მიუთითებს თვისებების სიძლიერეს, მაშინ ცვლადი მნიშვნელობებისთვის

(3.4.18)

როდესაც კარიბჭის ფუნქციები ერთმნიშვნელოვანია

თვისებების სიძლიერე მნიშვნელოვანია

ღირებულება

ეწოდება ელემენტარულ სფეროებს შორის მიმართებების იაკობიან ტრანსფორმაციას ერთი კოორდინატთა სისტემიდან მეორეზე გადასვლისას. თუ ასეა, მაშინ ეჭვიანობა მხოლოდ

დე

კვება №23

დისკრეტული პულსის თანმიმდევრობა, მისი სპექტრი.

ბასკაკოვის სტორ. 382-383 წწ

პერიოდული სიგნალების ნიმუშის აღება. Four'e-ის დისკრეტული ტრანსფორმაცია (DFT). გამომავალი DFT სიგნალის განახლება. ოთხის დისკრეტული ტრანსფორმაცია (ODPF).

ბასკაკოვის სტორ. 388-392 წწ

კვება №24

ციფრული სიგნალის დამუშავების პრინციპი დისკრეტული ფურიეს ტრანსფორმაციის საფუძველზე.

ბასკაკოვის სტორ. 400-405 წწ

ციფრული ფილტრაციის ალგორითმების დანერგვა (განივი ციფრული ფილტრები, რეკურსიული ციფრული ფილტრები, იმპულსური პასუხი, გამომავალი სიგნალი)

ციფრული ფილტრები შეიძლება იყოს რეკურსიული (RF) ან არარეკურსიული (NF).

არარეკურსიული ფილტრების უპირატესობები რეკურსიულთან შედარებით შემცირებულია დღემდე:

არარეკურსიულ ფილტრებს შეუძლიათ წარმოქმნან ზუსტად ხაზოვანი ფაზის პასუხი;

ხმამაღალი ხმების ინტენსივობა NF, zazvichay, nabagato ნაკლები, nizh რუსეთის ფედერაციაში;

NF-სთვის უფრო მარტივია კოეფიციენტების გამოთვლა.

რამდენიმე არარეკურსიული ფილტრი, რეკურსიულთან შედარებით, შემცირებულია დღემდე:

რეკურსიული ფილტრები საშუალებას იძლევა სიგნალის დამუშავება უფრო დიდი სიზუსტით განხორციელდეს, რაც მათ საშუალებას აძლევს უფრო სწორად განახორციელონ იმპულსური პასუხი „კუდის“ მოხსნის გარეშე;

რუსეთის ფედერაციის განხორციელების სქემა ბევრად უფრო მარტივია, ვიდრე NF;

რეკურსიული ფილტრები საშუალებას გაძლევთ განახორციელოთ ალგორითმები, რომლებიც სხვაგვარად ვერ განხორციელდება არარეკურსიული ფილტრების გამოყენებით.

რეკურსიული ფილტრის იმპულსური პასუხი არ არის დახრილი, მაგრამ არარეკურსიული სასრულია.

ბასკაკოვის ქ. 405-408, 409-411, 413

კვება №25

სიგნალი/ხმაურის თანაფარდობის, ფილტრაციის და ოპტიმალური ფილტრის გაგება.

გაუმჯობესებული სიგნალი/ხმაური- არის განზომილებიანი სიდიდე, რომელიც აკავშირებს ძირითადი სიგნალის ინტენსივობას ხმაურის ინტენსივობასთან.

ფილტრაცია- ეს არის დამუშავების პროცესი სიგნალისიხშირე შერჩევითი მოწყობილობები სიგნალის სპექტრული შემადგენლობის შეცვლის მეთოდის გამოყენებით

ოპტიმალური ხაზოვანი ფილტრიჩვენ მას ვუწოდებთ სიხშირის შერჩევით სისტემას, რომელიც აკონტროლებს სიგნალისა და ხმაურის დამუშავებას ყველაზე ზუსტი გზით. გამომავალი მაქსიმალურად ზრდის სიგნალ-ხმაურის თანაფარდობას.

ბასკაკოვის სტორ. 423-424 წწ

სიგნალი/ხმაურის თანაფარდობა მორგებული ფილტრის გამოსავალზე.

ბასკაკოვის ქ. 425, 431-432 წწ

ოპტიმალური (ვიწრო) ფილტრის მახასიათებლები ხილული ფორმის სიგნალებისთვის (AFC, PFC, IX).

სიგნალი გამოყენებული ფილტრის გამოსავალზე.